Monocamadas de Dicalcogenetos de metais de transi\u00e7\u00e3o (DCMT) possuem um gap direto na regi\u00e3o de espectro vis\u00edvel, ideal para aplica\u00e7\u00e3o em optoeletr\u00f4nica. A monocamada do bulk bidimensional de DCMT com geometria infinita exibe um forte confinamento unidimensional de portadores de carga, mas preserva a dispers\u00e3o do tipo bulk no plano 2D. Em contraste, o ponto qu\u00e2ntico (PQ) de DCMT \u00e9 restrito nas tr\u00eas dimens\u00f5es, as quais apresentam propriedades \u00f3pticas e eletr\u00f4nicas ajust\u00e1veis ao tamanho, al\u00e9m das not\u00e1veis caracter\u00edsticas relacionadas aos graus de liberdade do spin e do vale herdados dos materiais bidimensionais do tipo bulk. Assim PQs de DCMT s\u00e3o promissores blocos de constru\u00e7\u00e3o em sistemas integrados de informa\u00e7\u00e3o qu\u00e2ntica, spintr\u00f4nica e optoeletr\u00f4nica. N\u00f3s obtivemos a energia efetiva do efeito Zeeman (EEZ) e o espectro de absor\u00e7\u00e3o magneto-\u00f3ptico em PQs circulares de monocamadas de DCMT sujeitos a um campo magn\u00e9tico perpendicular fora do plano, mais especificamente o MoS2. Em contraste, a monocamada do bulk bidimensional de DCMT, os n\u00edveis de energia nos PQs de DCMT apresentam depend\u00eancia n\u00e3o linear com o campo magn\u00e9tico aplicado. Conforme o aumento do campo magn\u00e9tico, os n\u00edveis evoluem de energias at\u00f4micas degeneradas no vale para n\u00edveis de Landau com quebra de simetria inverso temporal (SIT). N\u00f3s calculamos que a energia Zeeman do vale, a qual mede a separa\u00e7\u00e3o entre os n\u00edveis de energia nos vales K e K\u2019, mostra uma depend\u00eancia linear com o campo magn\u00e9tico, e seu sinal pode ser invertido atrav\u00e9s da mudan\u00e7a de dire\u00e7\u00e3o do campo magn\u00e9tico aplicado. Notavelmente, a energia Zeeman no vale \u00e9 robusta em rela\u00e7\u00e3o ao tamanho do PQ. Al\u00e9m disso, n\u00f3s tamb\u00e9m prevemos o espectro de absor\u00e7\u00e3o magneto-\u00f3ptico em PQs de DCMT sob luz circularmente polarizada (CP) e luz linearmente polarizada (LP). Para luz CP, n\u00f3s observamos um espectro de absor\u00e7\u00e3o com sele\u00e7\u00e3o do vale pela polariza\u00e7\u00e3o, conforme mostrado na monocamada do bulk bidimensional. Entretanto, diferente da monocamada, a qual possui um espectro de absor\u00e7\u00e3o com frequ\u00eancias fixas, tanto a intensidade como a frequ\u00eancia de absor\u00e7\u00e3o podem ser ajustadas atrav\u00e9s da geometria do PQ em conjunto com o campo magn\u00e9tico. Al\u00e9m disso, para luz LP, n\u00f3s achamos a absor\u00e7\u00e3o \u00f3ptica dependente do spin mas sem a polariza\u00e7\u00e3o do vale.<\/p>\n\n\n\n